Поляризация света +-. Естественный свет интенсивность которого 𝐼0

Ответ

; Объяснение: Из естественного луча, проходящего через кристалл, образуется два луча, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях. Электрические колебания одного из этих лучей перпендикулярны главной плоскости кристалла; он называется обыкновенным лучом (обозначается буквой о). Электрические колебания другого луча совершаются в главной плоскости; он называется необыкновенным лучом (обозначается буквой е). Очевидно, что при любом направлении обыкновенного луча его электрические колебания перпендикулярны оптической оси кристалла (рис. а); поэтому обыкновенные лучи распространяются по всем направлениям с одинаковой скоростью следовательно, показатель преломления для обыкновенного луча есть величина постоянная (, где с — скорость света в вакууме). У необыкновенного луча угол между направлением электрических колебаний и оптической осью отличен от прямого и зависит от направления луча (рис. б); поэтому необыкновенные лучи распространяются по различным направлениям с различными скоростями . Отсюда следует, что показатель преломления для необыкновенного луча не является переменной величиной, зависящей от направления луча: Благодаря различию показателей преломления для обыкновенного и необыкновенного лучей эти лучи претерпевают в кристалле неодинаковое преломление; они разделяются (раздваиваются) и идут в нескольких различных направлениях. Это явление называется двойным лучепреломлением. Оно имеет место и в турмалине и в поляроиде. Однако эти вещества очень сильно поглощают обыкновенный луч, поэтому через достаточно толстую пластинку турмалина или пленку поляроида проходит только один поляризованный луч (необыкновенный). Естественный свет имеет круговую поляризацию: две взаимно перпендикулярные составляющие вектора напряженности электрического поля одинаковой амплитуды, один из которых на выходе поляризатора становится равным нулю, а второй остается неизменным. Амплитуда колебания исходного вектора напряженности и после прохождения поляризатора Следовательно, интенсивности, которые пропорциональны квадрату амплитуды вектора напряженности электрического поля