Электрофизические свойства

Зависимость сопротивления от температуры полученной монодоменной керамики показана на рисунке 8. Сопротивление равно нулю при температуре Tc ∼90 K с резким переходом с Tc ≈ 1 K. Этот сверхпроводящий переход может быть коррелирован с зависимостью охлажденной намагниченности в нулевом поле от температуры (вставка на рис. 8), что указывает на Tc ≈ 92 K также с узкой шириной перехода.
Рисунок 8. Сопротивление как функция температурной кривой. На вставке: температурное изменение намагниченности.
Значения критической плотности тока (Jc) оценивались из данных намагничивания с магнитным полем B, приложенным параллельно оси c, так что ток течет в плоскостях ab и перпендикулярно оси c. Петли гистерезиса, зарегистрированные при различных температурах можно проанализировать с использованием критической модели Бина [17], а значения Jc получены из уравнения:
Jc=20ΔM/[a(1(a/3b))]
где M (эрг см-3) - разность намагниченности между увеличивающимся и уменьшающимся магнитным полем

. a и b - размеры образца в сантиметрах, а a (1(a /3b)) - геометрический фактор, связанный с размерами образца с a b.
На рисунке 9 представлена величина Jc (B), определенная по ширине петель гистерезиса при 50 и 77 К. Можно заметить большое значение 140 кА/см2, оцененное при 50 К и 0 Тл. Значения J abc ≈ 32 кА/см2, полученные при 77 К, 0 Тл, сравнимы с таковыми для однодоменных массивов [18] с неоптимизированным содержанием Y-211 и распределением размеров. Значение J cc ≈ 8 кА/см2 получено для токов, параллельных оси c, при 77 K, 0 T, что приводит к фактору анизотропии Jabc / Jcc около 4 при 0 T, что свидетельствует о текстурировании обработанных образцов. Из измерений можно сделать четкий вывод о двух особенностях; уменьшение Jc с увеличением температуры и приложенного магнитного поля и очевидное плато, на котором Jc остается ~ 10 кА/см2 между 1 и 2,5 Тл при 77 К.
Рисунок 9