Выбираем два сечения на исходной схеме трубопровода 1-1 и 2-2

Определяем составляющие уравнения Бернулли в рассматриваемой задаче:
абсолютное давление в первом сечении будет равно:
p1=pатм; (1.2)
где pатм-атмосферное давление.
абсолютное давление в сечении 2-2 равно также атмосферному pатм, так как жидкость вытекает в атмосферу.
коэффициенты Кориолиса α1 и α2 зависят от режима движения жидкости. При ламинарном режиме α1=α2=2, а при турбулентном α1=α2=1.
средние скорости в ветвях:
v2-2 =v1 =Q1ω2=4Q1πD2;
где ω2=πD24 – площадь поперечного сечения трубопровода.
Но так как ω1≥ω2, то v1-1 ≤v2-2 . Согласно этому принимаем v1-1=0 (скорость течения на свободной поверхности в резервуаре принимается равной нулю);
высоты центров тяжести сечений:
z1=H1; z2=0.
потери напора h1-2складываются из потерь напора на трение по длине потока hда и потерь на местные гидравлические сопротивления hм:
h1-2=hда+hм . (1.3)
потери по длине равны:
hдл=λ ∙LD∙v122g. (1.4)
местные потери напора равны:
hм=ξ ∙v122g=(ξвх+ξд+ξз+ξk)∙v122g. (1.5)
суммарные потери напора равны:
h1-2=λ ∙LD+ξвх+ξд+ξз+ξk∙v122g. (1.6)
Подставляем определенные выше величины в уравнение Бернулли (1.1) и получаем закон сохранения энергии для рассматриваемой задачи:
H1+pатмρg+0=0+pатмρg+α2v122g+λ ∙LD+ξвх+ξд+ξз+ξk∙v122g; (1.7)
откуда
H1=λ ∙LD+ξвх+ξд+ξз+ξk+α2∙v122g. (1.8)
Задача решается методом последовательных приближений – методом итераций, то есть повторением определенных математических операций