По плоскому контуру сделанному из тонкою провода

R
I
α2
а
I
О
Н1,2
Н3
α1
1
2
3
Определим сначала напряжённость в центре НО, а затем перейдём к индукции.
Магнитное поле в центре петли создаётся током полуокружности , и токами сторон квадрата . Направления этих векторов напряжённостей определены по правилу буравчика и они все перпендикулярны плоскости чертежа от нас.
Согласно принципу суперпозиции полей, результирующая напряжённость равна векторной сумме этих напряжённостей или, в проекции на перпендикулярную чертежу ось, сумме проекций.
Итак,
(1)
В теории электромагнетизма получены следующие формулы для напряжённостей магнитных полей:
для кругового тока
(2)
и для напряжённости магнитного поля отрезка проводника
(3)
I – сила тока, b– расстояние от точки до отрезка проводника (в данном случае )
α1 и α2 – углы, под которыми наблюдаются концы отрезка из данной точки
Концы одной стороны квадрата расположены симметрично относительно центра