Из открытого резервуара в котором поддерживается постоянный уровень

Составим уравнение Бернулли без учета потерь энергии для двух сечений: 0-0 (свободная поверхность жидкость в резервуаре, из которого истекает жидкость) и 3-3 (выходное сечение трубопровода):
z0+p0ρ×g+α0×v022×g=z3+p3ρ×g+α3×v322×g+h0-3
где p0 - давление на свободную поверхность жидкости в открытом резервуаре равно атмосферному давлению, то есть p0=pатм; p3 - давление в выходном сечении трубопровода. Оно равно давлению той среды, куда происходит истечение. В данном случае p3=pатм.
Горизонтальную плоскость сравнения совместим с осью трубопровода переменного сечения. Тогда z0=H, а z3=0.
Скорость на свободной поверхности жидкости в резервуаре v0 пренебрежимо мала по сравнению со скоростью жидкости в трубопроводе переменного сечения vi. Поэтому полагаем, что v0=0.
H+pатмρ×g+0=z3+pатмρ×g+1,1×v322×g+h0-3
H=1,1×v322×g+h0-3
Используя уравнение неразрывности течения, определяем скорости жидкости в трубопроводе:
v1=4×Qπ×D12=4×0,00153,14×0,042=1,2мс
v2=4×Qπ×D22=4×0,00153,14×0,052=0,76мс
v3=4×Qπ×D32=4×0,00153,14×0,0322=1,87мс
По скоростям движения воды вычисляем числа Рейнольдса, и устанавливаем режим движения на каждом участке . Значение кинематического коэффициента вязкости ν определяем по прил. 1 в зависимости от температуры.
Re1=v1×D1ν=1,2×0,040,0131×10-4=36641
Re2=v2×D2ν=0,76×0,050,0131×10-4=29007
Re3=v3×D3ν=1,87×0,0320,0131×10-4=45679
Поскольку Re1>2320, Re2>2320, Re3>2320, то режим течения турбулентный.
Определяем потери напора по длине каждого участка (hl1, hl2, hl3) и в каждом местном сопротивлении (вход воды из резервуара hвх, внезапное расширение hвр и внезапное сужение hвс)