Если между двумя скрещенными поляроидами поместить третий оптическая ось которого составляет угол с оптической осью анализатора

Интенсивность световой волны пропорциональна квадрату ее амплитуды: I ~ E2. Найдем амплитуду прошедшей систему из трех поляроидов волны.
Пусть после прохождения первого поляроида амплитуда волны линейно поляризованного света E0.
– ?
Очевидно, что колебания светового вектора с этой амплитудой будут происходить в плоскости пропускания первого поляроида . Отобразим на рисунке напряженность электрического поля в момент времени, когда ее величина достигает амплитудного значения. Так как световая волна – поперечная, то удобно рисунок построить так, что волна идет «к нам», а поперечные колебания света, прошедшего первый поляроид, совершаются в вертикальном направлении (П1П1).
В случае, когда 3-го поляроида нет, то проекция E0 на направление пропускания второго поляроида равна нулю – поле темное