Дифракционная картина наблюдается на расстоянии 2 м от источника монохроматического света с длиной волны 0,6

Метод Френеля состоит в разбиении сферической волновой поверхности на кольцевые зоны (рис.) так, что расстояния от краев каждой зоны до точки В отличаются на λ/2. Такие зоны называются зонами Френеля. Колебания, приходящие в точку В от аналогичных точек двух соседних зон находятся в противофазе . Поэтому и результирующие колебания, создаваемые каждой из этих зон, будут отличаться по фазе на π и по числу зон можно оценить интенсивность света в точке В.
Рассмотрим геометрическую схему задачи.
Имеем очевидное уравнение
Пренебрегаем членом, содержащим и, используя приближённые формулы с учётом малости отношений , получим выражение для внешнего радиуса m –ой зоны.
(1)
– расстояние от источника до точки наблюдения,
b - расстояние от отверстия до точки наблюдения, λ – длина световой волны.
Максимумы в точке В будут наблюдаться при нечётном числе зон Френеля в отверстии, а наибольшее усиление будет при одной зоне m = 1, так как при увеличении числа зон эффективность компенсации излучений от зон снижается.
Из (1) получаем
м = 0,54 мм
Ответ: Центр картины наиболее светлым будет при r = 0,54 мм