По трубопроводу диаметром d и длиной l движется жидкость Ж

Составим уравнение Бернулли для сечений 1-1 и 2-2 относительно плоскости сравнения 0-0, совпадающей с горизонтальной осью трубопровода.
Уравнение в общем виде:
гдеz — геометрическая высота, характеризующая потенциальную энергию положения единицы веса жидкости (удельная энергия положения);
— пьезометрическая высота, характеризующая потенциальную энергию давления единицы веса жидкости (удельная энергия давления);
— скоростная высота, характеризующая кинетическую энергию единицы веса жидкости (удельная кинетическая энергия);
— потерянная высота, характеризующая энергию единицы веса жидкости, затраченную на преодоление гидравлических сопротивлений на пути между двумя рассматриваемыми сечениями (удельная энергия, теряемая на пути от первого до второго сечения);
В нашем случае z1 - z2 = Н, р1, р2 ,- давления в сечениях – атмосферные (учитывать не будем), V1, V2 - скорости движения жидкости в сечениях трубопровода, (скорости в сечениях на поверхности жидкости в резервуарах очень малы) ими пренебрегаем.
hпот- потери удельной энергии на участке трубы.
Перепишем уравнение:
Потери напора на трение, определим по формуле Дарси - Вейсбаха:
где –коэффициент гидравлического трения, зависящий от числа Рейнольдса
Найдем число Рейнольдса по формуле:
где ν – коэффициент кинематической вязкости при данной температуре, ν = 1,0·10-6 м2/с [3].
Переход от ламинарного движения к турбулентному происходит при критическом числе Рейнольдса (2320)