По медному трубчатому проводнику

В силу осевой симметрии линии l векторов напряженности H и индукции B магнитного поля в плоскости поперечного сечения проводника (рис. 3.1) являются концентрическими окружностями с центром на его оси. Поэтому в цилиндрических координатах r, α, z векторы H и B будут иметь только одну составляющую Hα и Bα по координате вращения α:
(3.1)
где μ – магнитная проницаемость, которая является практически постоянной величиной, поскольку проводник медный и находится в воздухе.
Вектор плотности тока J в проводнике имеет лишь одну составляющую Jz по оси z (по направлению движения тока в проводнике соответственно) перпендикулярно к плоскости рис. 3.1, т.е.
(3.2)
где S – площадь поперечного сечения проводника.
Определение электродинамической силы, действующей на любой виток обмотки, сводится к расчету поля рассеяния. Если найдена пространственная диаграмма распределения вектора индукции В, то при известном токе элементов обмотки определяются действующие на них электромагнитные силы. 
Следовательно, согласно (3.1) , (3.2) и рис . 3.1 удельная по объему электродинамическая сила f = J x B будет иметь только одну составляющую fr по оси r:
(3.3)
В силу осевой симметрии магнитного поля величина H на линии l постоянна. Поэтому с учетом (3.1) закон полного тока для этой линии может быть записан в виде:
(3.4)
где , а Il - ток, охватываемый контуром, l.
Следовательно:
(3.5)
При определении Il следует учесть, что пространство с проводником (рис.3.1) имеет три характерных области: 1, 2, и 3, где 1 – полость проводника (, где ), область 2 – тело проводника (, где ) и 3 – пространство вне проводника (, где ). Значение Il в областях 1 и 3 постоянны (не зависят от r) и очевидны из рис. 3.1. Значения же Il в области 2 зависят от r, поскольку:
(3.6)
Где - площадь сечения проводника, охватываемая контуром.
Расчет графика напряженности магнитного поля H
Зависимость строим по заданным из условия 9 точкам.
Рассмотрим каждую из трех областей:
1